Курс физики

t i l l , § l i BO Второй сред'Ь сравнительно съ рад1усами соотв'бтотвенныхъ част- ныхъ волнъ первой среды должно изм^Ьнить въ vj/vi разъ; называя 4i и 4j абсциссы точекъ д у г ъ MN, S и S' бдизкихъ к ъ Р и имЪю- щихъ равныя ординаты, напишемъ откуда, такъ какъ vi/v » = v. такъ какъ ^ и относятся къ кругамъ, проходящимъ чрезъ точку Р и съ центрами на прямой OF, то а по предыдущему должна относиться къ кругу, проходящему чрезъ Р и имеющему центръ S ' на той же прямой; рад1усъ этого круга нетрудно найти: срав­ нивая последнюю формулу со (9), находимъ а = (v —l)/v и Ь = ]/v; посл'Ь чего (9а) даетъ 1 __ V - 1 i l l . Гз V Н V • Г1 ' следовательно, преломленная волна S' есть сфера; проходя чрезъ точку Р, она им'Ьетъ рад1усъ г,, какъ если бы выходила изъ точки /S'; эта точка служить мнимымъ изображен1емъ св-Ьтящей точк'Ь /S. Рад1усы г , и г , равны разстояшямъ сва;тящей точки и ея жзобра- жешя отъ преломляющей поверхности; если эти разстоян1я: мы опять обозначимъ X и аз', то предыдущему уравненш можно дать видъ V 1 . V—i £ В' С ' НО эту формулы мы уж е им4ли выше (1И, § 5). Если В = со^ то аз' = Уаз; иначе говоря/ если пpeлoMЛeнie происходить въ плоскости, то преломленная сферическая волна имф- етъ въ V разъ больш1й рад1усъ, чЬмъ падающа'я. § 14. ДвЬ свЬтовыя вол:ны или два луча, сходясь, иитерфери'' руютъ (4,1, § 9), если только пер1оды ихъ равны'и направлёшя ихъ поперечныхъ колебанШ одинаковы; если при этомъ фазы лучей оди­ наковы, то напряженность лучей увеличивается; если же фазы схо­ дящихся лучей противоположны, то напряженность ихъ уменьшает-' ся, или даже исчезаетъ (если амплитуды равны); Въ сл'Ьдующей глав'Ь мы обратимся къ подробному изученш интерференщи св'Ьта^