Курс физики

138 V i l ± , § 1 2 . \ j \ \ i « к § 12. Изъ предыдущаго выводимъ сл'Ьдующее правило д л я nocTpoeHiH преломленнаго луча по данному падающему. Пу с т ьM N (фиг. 147} раздельная плоскость и въ ^очку а падаеть лучъ о к о л о g точки а, какъ центра, и о с т р о - имъ дв'Ь сферы, рад1усы. кото­ р ы е , «Y и щ', относились б ы , какъ скорости распространен1я св'Ьтавъ первой и во в т о р о й сре­ де; падающ!! лучъ п р о д о лжимъ до пересЬчешя въ Y' СЪ п е р в о ю изъ этихъ сферъ и п р о в е д е м ъ плоскость К'[\ касательную к ъ фиг. 147. сфер'Ь въ точк41 Y '5 ч р е з ъ лишю пересЬчетя этой плоскости съ раздельною плоскостью прове­ демъ еще плоскость JS' Y касательную ко второй сфер'Ь; прямая б у - детъ искомымъ преломденнымъ лучомъ, s\ а плоскости Щ' и К-( —па­ дающая в. преломленная пдоск1я волны. Действительно, отмФтивъ углы паден1я и Ереломлен1я, г и г , находимъ жзъ чертеяса: а К = = щ'Isini = aY/sin »*, откуда em L siu г «Y QY или, обозначая попрежнему чрезъ Vi и Vj скорости св'Ьта, п р е д с т а в - ляемыя отрезками «Y' И «YI находимъ соотношен1е (10): sin г sin г Z l Vj (У § 13. Разсмотримъ еще преломлеше сферической волныв ъ сфе­ рической поверхности. Пу с т ь во­ гнутая поверхность MN (фиг. 148) рад1уса Е разд'Ьляетъ дв:6 п р о з р а ч - ныя среды, въ которыхъ св'Ьтъ рас­ пространяется со скоростями Уг и Va, и изъ светящей точки 8, о т с т о я щ е й на r j отъ зеркала, распространяется падающая волна; положииъ, ч т о , про­ ходя чрезъ вершину Р п р е ломляюще й фиг. Ш» поверхности, она ии'Ьла бы ф о р м у S , ёЬди 6ti б*ой поверхности не существовало; преломленную в о л н у S ' можно построить попрежнему (§ 10), только рад1усн частныхъ в о я н ъ