Курс физики

УШ, § 11. 137 бы преломляющей плоскости не существовало; но ниже плоскости MN колебашя распространяются съ иною скоростью, ч'Ьмъ выше нея, и образуютъ волну Ъ". Эти волны можно разсматривать какъ огибающ1я частныхъ волнъ, посылаемыхъ точками Ь, с,... вспомо­ гательной плоскости MiV; огибающая волнъ Oi,Oj,..., распростра­ няющихся со скоростью Vj (свойственнодо верхней сред'Ь), представ- ляетъ собою падающую волну S (или воображаемое продолжен1е ея во второй сред'Ь), а огибающая частныхъ волнъ oi, 03, ..., распро­ страняющихся со скоростью Vj,—преломленную волну S"; такъ какъ падающая волна плоская, то и преломленная будетъ тоже плоскою, ибо paдiycы сферъ Oj, Oj,,.. относятся къ радаусамъ соотв'Ьтственныхъ сферъ o'l, какъ Vi къ у,: CY / CY ' = Vi/Va. Называя г и г углы наклонenin па­ дающей и преломленной волнъ къ раЗд'Ьльной плос­ кости, находимъ изъ тре- угольниковъ acY и асу', что фиг. 146. CY=ac.siniH cY'=ac.sinr, откуда CY / CY '=: sini/sinг ; сравнивая эти два значешя, найденныя длн CY/CY', И припоминая, что sinг/sin г есть показатель преломле- 8шг sinr V, Vj (10) Такъ какъ S и S" перпендикулярны къ плоскости чертежа, то перпендикуляры sa и as" къ этимъ BOJrnaMb, т. е. пaдaющiй и преломленный лучи лежатъ въ одной плоскости съ нормалью па- дeнiя пп' и наклонены къ ней подъ углами г и г . Такимъ обра- зомъ гипотеза волнообразнаго движен1я приводитъ къ декартовымъ законамъ преломлешя св'Ьта (III, § 1). Мы уже знаемъ (V, § 10), что показатель пpeлoмлeнiя во­ ды, стекла и т. п. (относительно воздуха) больше единицы, v = = sini/sinr > 1; съ другой стороны изъ опытовъ Фуко (§ 5) сл'Ьдуетъ, что скорость с в ^ а въ воздух'Ь ( У О больше, ч4мъ въ во- д'Ь (уа); это вполн'Ь согласно съ только что найденнымъ соотноше- н1емъ (10); между тймъ по ньютоновской теор1и HCTe4eHia:, если v > I, то У1 должно быть меньше Vj.