Курс физики

132 VIII, § 7- по другую сторону перегородки образуется круговая волна а с ъ центромъ Еъ С. Эту волну о можно разсматривать, какъ произве­ денную однимъ элементомъ волны SS. Описанный опытъ т а к и м ъ образомъ оправдываетъ первую половину принципа Гюйгенса. Представимъ себ'Ь, что равноотстонщ1я точки а,Ъ,с,.., ( фи т . 141) свободной поверхности воды приводятся посл'Ьдовательно в ъ сотрясен1е чрезъ равные промежутки времени; когда точка е т о д ь - ко-что приведена въ сотрясен1е, изъ другихъ точекъ у ж е р а з ошли с ь круговыя волны а, о',..., но въ дМствительности мы видимъ, ч т о на поверхности воды распространяются подъ угломъ дв'Ь п р ямо д и - нейныя волны S и сл'Ьд. круговыя волны о; о ' , . . . с к л а д а в ают с я въ общ1я огибающ1я ихъ волны S и S'. Такимъ образомъ и в т о р а я половина принципа Гюйгенса подтверждается опытомъ. § 8. Было уже сказано, что мнойя явлен1я, представля10щ1я непреодолимое затруднен1е для теорш истечен1я, объяснаются о ч е н ь просто теор1ею волнообразнаго движен1я; но и наоборотъ: явден1я, представляющ1яся, какъ простыя сл'Ьдств1я теорш истечешя, п о в и - димому, противор'Ьчатъ теор1и волнообразнаго движешя; т а к о в о напр. прямолинейное распространеше св'Ьта. ДМствительно, е с л и принципъ Гюйгенса в'Ьренъ, если вся­ кую точку b (фиг. 142) п о в е р х н о с т и волны Е можно считать з а самостоя- тельный источникъ св4товыхъ к о д е - банШ, то св4тъ долженъ доходит ьд о какой-нибудь точки а н е только не­ посредственно изъ светящей т о ч к и S по пути Sj>a, но и по ломанному п у­ ти ВЬа. Однако это противор'Ьчитъ ежедневному опыт у (I, § 1). Френель показалъ, что если принципъ Гюйгенса дополнить д о п у щ е - шемъ, что свЬтовыя колебашя интерферируютъ, то прямолинейно е распространеше св'Ьта вполн'Ь объясняется теор1ею волнообразна го движешя. Пусть изъ свЬтящей точки/S выходитъ сферическая в о л н а S*, для опред'Ьлен1я Д'Ьйств1я последней на точку а, проведемъ п р я м у ю Sa и отмЬтимъ точку р, въ которой наша прямая перес^каетъ вол­ ну и которая называется полюсожъ волны относительно т о ч к и а. Назовемъ разстояше ар чрезъ г и около точки а, какъ центра, п о - строимъ рядъ сферъ радгусовъ г, г + Х/2, г -1- X , . . . , гд^Ь X длина с в е ­ товой волны (которая, какъ мы увидимъ ниже, всегда очень м а л а — порядка микрона); эти сферы разд'Ьлятъ нашу сферическую в о л н у