Курс физики

130 VIII, § 7 . что все происходить такъ, какъ если бы эта вспомогательная по­ верхность действительно существовала. Для вычислешя колебан1я точки а подъ вл1ян1емъ вспомога­ тельной поверхности надо знать одновременныя фазы колебав1@: воФзс'ь ея точекъ; поэтому въ кашдомъ данномъ случа'Ь вспомо г ательную поверхность надо выбрать удобн^йшимъ образомъ; часто за т а к о­ вую принимаютъ поверхность волны, всЬ точки которой одновре­ менно им'Ьютъ одинашя фазы. Колебашя точекъ вспомогательной поверхности н е имЬютъ вл1- яшя на состоян1е среды внутри самой поверхности, чтб б ы ни д е л а­ лось съ волнами за преД'Ьлами этой поверхности; если вспомогатель­ ная поверхность еовпадаетъ съ непрозрачною и неотражающею обо­ лочкою, то дальнейшее распространеше св^товыхъ волнъ п р е к р аща­ ется, но и тогда распространен1е ихъ до оболочки ни в ъ чемъ н е из­ меняется. Такимъ образомъ каждая точка вспомогате.дьной по в е р х­ ности посылаетъ колебан1я лишь впередъ, по одну сторону плоско­ сти, касательной къ соответствующей поверхности волны. Изъ то­ чекъ вспомогательной поверхности выходнтъ сферичесшя в о л н ы , которыя мы будемъ называть частными] вей частныя волны, о б р а - зовавш1яся къ известному моменту, складываются въ одну о б щ у ю огибающую ихъ волну. Амплитуды колебанШ въ различныхъ мф - стахъ частной воппы не одинаковы; оке уменьшаются п о мер'Ь при­ ближения къ касательной плоскости или увеличен1я угла и с п у с к а н т я (3, IX, § 7). Въ каждую точку среды одновременно доходятъ н е ­ сколько частныхъ волнъ, колебан1я которыхъ здесь ин т е рфе р и р уют ъ ; при этомъ сохраняются колебан1н лишь техъ элементовъ ч а с т н ы х ъ волнъ, въ которыхъ оне соприкасаются съ общею волною; колебан1я же другихъ элементовъ взаимно уничтожаются. Въ однородной сред'Ь вспомогательная поверхность, какъ б ы л о сказано, порождаетъ колебан1я только впередъ, и не посылаетъ и х ъ назадъ. Иначе бываетъ, когда волна встречаетъ поверхность р а з­ дела двухъ разнородныхъ средъ; тогда вспомогательная п о в е р х­ ность, совпадающая съ раздельною, посылаетъ колебав1я какъ в п е­ редъ, т. е. во вторую среду, такъ и назадъ, въ первую с р е д у (4,1, §11). Пользуясь принципомъ Гюйгенса, можно делать так1я п о - строешя. I. По данной поверхности волны S для момента t найтж по­ верхность волны S' для момента t'. Пусть 2 есть сферическая волна (фиг. 138); изъ всЬхъ е я q?Q-