Курс физики

I, § 11. 15 2) Положимъ теперь, что конецъ х (фиг. 16) лин1и Sx болйе подвйженъ и можетъ колебаться съ ббльшими амплитудами, чймъ остальныя ея точки. Пусть по ЛИЕ1И 8 Х распространяется изъ S одинокая волна и въ моментъ ^ = 0 достигаетъ конца х линш; пусть при этомъ точка х начинаетъ качаться съ двойною ампли­ тудою, какъ будто у ж является сила, производящая движен1е, со­ гласное съ тЬмъ, какое приносить сюда падающая волна; это дви­ же т е будетъ распространяться назадъ, отъ х къ 8, образуя отра­ женную волну. Къ моменту t = 1/4 развивается четверть отражен­ ной волны, а падающая настолько же передвинется вправо. Въ t = 2у2 падающая и отраженная водны взаимно уничтоя £ аются. Въ t=T образуется полная отраженная волна, которая получается цростымъ перегибомъ синусоиды, служащей продолжетемъ падаю­ щей (фиг. 15); такое отражен1е волны называется отраженгемъ безг переятны знака или отражтшк бвзъ потери полуволны. Для демонстрирован1я этихъ двухъ родовъ отражен1я возьмемъ длинную каучуковую трубку аЪ (фиг. 17), правый конецъ которой сперва укр^Ьпимъ неподвижно къ ст'Ьн'Ь АВ\ сообщенное трубк'Ь А Ш • J?" фиг. 17. сотрясеше въ вид'Ь выпуклости а будетъ распространяться по всей ея ддин4, дойдетъ до конца Ъ и зат^мъ отразится въ вид'Ь вогну­ тости р. Это сл'Ьд, отражен1е съ переменою знака. Зат^мъ при- В ш Ш. фиг. 18. вяжемъ конецъ Ъ (фиг. 18) трубки къ натянутой ниткй с, частицы которой бол'Ье подвижны, ч'Ьмъ частицы толстой каучуковой трубки. Если встряхнуть конецъ а этой трубки, то сотрясен1е въ вид'Ь вы­ пуклости а будетъ распространяться ^по ея длин'Ь, дойдетъ до