Курс физики

12 1. § 10. гд'Ь aJi и азг разстояп1я точки h отъ 8i и S -i,. Есди эти. ^колебатя одного направлен1я (что всегда бываетъ въ продольныхъ волнахъ, распространяющихся по одной лити), то они интерферируютъ и даютъ попрежнему одно KOJtedanie cos2. - ^ у , если чрезъ I назовемъ разстоян1е между источниками 8i и 8i, -f Жа = Zj предыдущее выражеше можно представить такъ; у = 2^cosir cos2i: Отсюда видно, что точки нашей дивш, по которой распространя­ ются двЬ встр'Ьчныя волны, колеблются, им'Ья всЬ одновременно одинак1я фазы; каждая точка им-Ьетъ свою особую амплитуду, 2^.00851 [(?— 2жа)/Х], зависящую отъ положешя этой точки между источниками; амплитуды исчезают ь для точекъ, опред'Ьлаемыхъ услов1емъ Z —2 жа 2/^ + 1 _ , т. е. отстоящихъ на (I— Х/2)/2, (J — г.ЗХ/2) 2,... отъ 8, и на Х/2 другъ отъ друга; яти точки остаются все время неподвижными; он'Ь назы­ ваются узловыми точками или узлами-^ амплитуды будутъ наибодь- ш1я для точекъ, опред-Ьляемыхъ услов1емъ, I—2жа 2/с X Т ' эти точки называются пучноотямщ . он'Ь лежать посредине между узлами. Если точки лин1и качаются какъ сейчасъ было описано, то говорятъ, что по ней распространяется стоячая волна\ итакъ дв'Ь встр'Ьчныя волны одинакихъ амплитудъ и пepioдoвъ складыва­ ются въ одну стоячую волну, характеризуемую узлами и пучностя­ ми. Распред'Ьлен1е амплитудъ въ стоячей волн^ можетъ быть пред­ ставлено неподвижною синусоидою, пересЬкающею ось въ узлахъ. Если бы мы попредыдущему (§ 3) опред'Ьлили cжaтiя стоячей волны, то получили бы формулу Д?/ 4:%А . (1~2хЛ „ / t I \ _ = „ 0 , 2 . - s ) • Въ узлахъ, какъ мы вид'Ьли (1—2ое,}/'к — {2к + 1)/2 и истому