Курс физики

I, §8. 9 2ir(f/Z' —£ с/Х)/Г^; разсуждая по предыдущему, найдемъ, что потенщальная энерпя части сферическаго слоя, им'ЬющШ въ основанш • cm,, •й = (4а) и сл'Ьд. полная энерг1я 0^2 А 2 = = (4Ь) А энерг1я всего сферическаго слоя массы т будетъ Е = т . (5) Разсмотримъ два концентрическихъ слоя, рад1усы коихъ ri и Гг, а массы wi и т , ; пусть волна, проходя чрезъ эти слои, заставляетъ ихъ точки колебаться съ амплитудами ji, и А,, развивая въ этихъ слояхъ энергш и 2%'^Alm,IT^. Когда волна пройдетъ первый слой, точки его придутъ въ положен1е равнов']Ьс1я и ста- нутъ неподвижными; при этомъ сдой теряетъ свою энергш, передавъ ее всю второму слою; по закону сохранешя энерг1и можно написать: 2%^^ 2%Ы1 ^ mi = ' Ш}' 2^2 2'® но массы сферическихъ слоевъ пропорщональны ихъ объемамъ или, при равной толщин^! слоевъ, квадратамъ ихъ рад1усовъ:Отд/тз= п сл'Ьд. Ai:A^ = r , : n , (в) т. е. амплитуды колебаньй сферической волны обратно-пропо2)щональ- ньг ея разстоятю отъ источника. Въ случай! плоской волны слои, закл1очающ1е одинокую волну, всегда одного объема и потому амплитуда колебашй такой волны остается постоянною. noMljp'b поступан1я расходящейся сферической волны ея энер­ пя въ единицЬ объема разсЬивается; въ плоской волн'Ь энерг1я не разс'Ьивается; если накопецъ распространяется сходящаяся сфе­ рическая волна, то энерия ея концентрируется. § 8. За механическую Mljpy напряженности волнъ мы нри- мемъ то количество энерпи, которое онЬ нроносятъ въ единицу времени чрезъ единицу поверхности. Выше мы разсматривали слои толщиною въ X; так1е слои проходятся волнами въ течен1е времени