Аэродинамика как теоретическая основа авиации

5 7 4 ДОПОЛНЕНИЯ. которые приводят сейчас же к легкоустанавливаемым тождествам: dc, 00 до А V' л + si" дх^Тх! И к двумсоотв-щнм по остальным направлениям. Након1*ц, т р е т ь я ф о р м у л а Piandti'fl, содержащая ту же,только-что нами рассмотренную правую частьвторойформулы, привведении наших условных обозначений ("форм. ( 7 6 )стр.2 6 0 ;такж е стр.3 4 4 ) : do де до do, do, де i f ' " v ~ дх дг " ~ ^ дх ' дает,сравнением коефициеитов при/ , J и А', ур-ия: какраз и приведенные нами,какур-нятеории Prandlt'fl, на стр.3 7 2 . Конечно, в некоторых случаях такиеоперации „расшифрования" век­ ториальных выражений требуют н попутных д о п о л н и т е л ь н ы х теорети­ ческихс о о б р а ж е н и й , вызываемых самымсуществом излагаемой теории, что несколько затрудняет чтение векториально записанной статьи, но здесь у ж екорень затруднений кроетсяне в самойвекториальной символике. Так,у тогоже Ргап(Ш'я непосредственно далееследует указание, что; рротор(го^) скоростного п ля слагается из связанных (прпсоединенных) и сво­ бодных вихрей *): rot ?" = у-|-Е. Силы/»: стоят в причинной связи со связанными в хрями Y i между томкак о свободных вихрях s какразизвестно, что и х движение проис­ ходитбез влияния внешних силиа жидкость. Ур-иераспадается поэтому л а два: f , ( y X r ) = 7,- иs x » " = 0 " . Эторазложение дастРгап(Ш'ю в дальнейшем (стр.4 0 3 )возможность выразить общую силувоздействия (Laftkraft) I<L В несущем пространстве Л формулой: и К = р |' Г f ( 7 X Г ) (1-, в которой t i l обозначает элемент об'емапространства В . Призамене rotv по предыдущему трехчленом—2 собирающем в себетрикомпонента общего вихря, приходится приттик за- *) Здесь буквы Y л £ , пзображающпе векторы, как п в статье самого Prandtl*H, на- брапы обыкиовевиым, а не жирниа шрифтом, за ненхепнен в типографиях жнрных букв греческого ал'||авита.