Проблема использования энергии ветра. Ч. 4 : Теория и аэродинамический расчет ветряных двигателей

- 30 — шнура ййс(фиг. II). Действительно, действие отрезков шнуров а'Ь п Ь'с эквивалентно действию отрезков dd' и сс' в силу их симметричного рас­ положения по отношению к лопасти а. Вышеприведенное рассуждение равным образом приложимо и к остальным лопастям. Далее допускаем для удобства подсчета, что действие полукольца будет эквивалентно дей­ ствию бесконечно длинного прямолинейного вихря, сходяш;его с конца крыла. Такое допущение возможно в силу того, что наибольшее индуктив­ ное сопротивление создается частью вихря, непосредственно прилегающего к концу лопасти, где прямой вихрь близко совпадает к кольцевым; такое допущение тем ближе к действительности, чем больше лопастей у ветряка и чем больше число модулей. Определим осевую скорость At/j, вызванную частью соленоида aba'b' (фиг. 12) и найдем ее отношение к скорости вызванной всем соленои­ дом в плоскости, вращения. Приблизительно примем, что отношение среднее по всей ометаемой поверхности, будет равно этомуже отношению для центра О и О'. ' Скорость, вызываемая соленоидом bb' сс', будет Г—циркуляция на единицу длины соле­ ноида и <р—угол, образ^'емый векторами, концы которых лежат в точках b и с, соответствующих началу и концу соле­ ноида. Итак; е с Фиг. 12. Г Г я _ cos Г cost: (75) Определим h из чертежа фиг. 10: и ^ (76) где числитель есть скорость образования соленоида. Соединяя выражения (76) и (77), получим Подставляем значенйе h в (75) 1