Проблема использования энергии ветра. Ч. 4 : Теория и аэродинамический расчет ветряных двигателей

16 — Подставляя сюда значение щ из (11) и Fg из (13), получаем; (1 Н +f i — Vx) + Отз - pFi (1 + /1/ = pFi 1 + -^ 1 + ^ Jh. Т / "Г- или по сокращении -f /Й2 — pFi V — const. (15) Устанавливаем вторую теорему: увлеченная ветряком или решеткой масса жидкости не зависит от режима ветряка и проницаемости решетки и равна объему, описываемому в потоке ометаемой площадью, умножен­ ному на плотность жидкости. Лобовое давление на ветряк находим из уравнения (4), подставляя в него значение массы из (15). P = {mi-\- /Па) г/г = V ( 1 6 ) Как видно из формулы (16) лобовое давление пропорционально ско­ рости влечения, так как увлеченная масса не зависит от режима работы ветряка. Нагрузка на ометаемую площадь; или Р _ 9F1 V Ра уг — yf Подставляя сюда из (И), получаем: 7L 4 В' = - ^ 1 + Вводим обозначение тогда V (17) 5 ' =. 4 (18) Лобовое давление теперь может быть выражено так Р = { ' ~ ^ Г г В = р ( 1 8 а ) Мощность на валу ветряка получаем из (8), деля .обе части на At: T ^ P { V - v , ) ' , (18b) подставляя сюда значение Р из (18а) получаем: „ 1[/3 с л 1 6 . -\- е ' 1 Коэфициент использования энергии ветра Р и 1 - - ^ . т . ^IP — • ~ 14-е' или (19) $ = 5 ' ( 1 _ е ) . (19а)