Проблема использования энергии ветра. Ч. 4 : Теория и аэродинамический расчет ветряных двигателей

10 — -р = [pFaCK — Wa)] г-а-Ь чтобы одному множителю соответствовала определенная масса жидкости, а другому некоторая скорость, одинаковая для всех частиц этой массы, так как мы не знаем пока того процесса, в котором происходит образова­ ние количества движения, выражаемого вторым членом. Однако в целях симметрии формулы и для удобства дальнейших рассуждений поступим следующим образом: умножим и разделим второй член на Vn (4) где дробь, стоящая в квадратных скобках, не может быть сокращена на так как числитель этой дроби по своей физической сущности представляет интеграл: ^ Р ^3" х = f где закон образования функций яг'и и нам неизвестен. „Si "* • Назовем эту дробь присоединенной массой и, обозначив ее через ТОг, напишем наше уравнение так: _ Р = (oti Н- /«а) fg. (5 т Z 'т Фиг. 2. Сумму (т^ + Wg) назовей увлеченной массой, а скорость которая есть приращение скорости рабочего потока после прохождения его через - ометаемую площадь ветряка, назовем скоростью влечения. Тогда лобовое давление, производимое потоком на ветряк, будет равно произведению увлеяенной массы на скорость влечения, взятой с обратным знаком. Здесь сделаем отступление, чтобы рассмотреть процесс образования присоединенной массы, для чего предположительно нарисуем cede модель явления — модель, представляющую явлеиие в самом процессе его раз­ вития. ' i • Пусть на неподвижный ветряк (фиг. 2) набегает поток со ско­ ростью V. Предположим, что с некоторого начального момента вётряк начи­ нает внезапно работать и с концов лопастей его начинает сходить вихре­ вой соленоид. Сделаем допущение, что процесс образования соленоида будет стремиться к некоторому стационарному состоянию, которое будет заключаться, во-первых, в том, что по прошествии достаточ1^ого проме­ жутка времени процесс образования вихревого соленоида примет устано­ вившийся характер, а во-вторых, в том, что хвостовая часть соленоида, уходящая в даль от ветряка, примет устойчивое состояние и в TaicoM виде будет уходить в бесконечность со скоростью, равной скорости дви­ жения соленоида.