Основной курс гидравлики. Ч. 1

3 4 0 11,2. ТЕОРИЯ ИСТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ /i равной к ^ , т.-е. равной (по подстановке v из формулы 35). В условиях этих протекание воды по трубе будет совершаться с двумя перепадами: одним — при входе в трубу и другим—при выходе из нее. Первый перепад определяется ур-ем Бернулли, сравни­ вающим напоры в сечениях 1— 1 и 2—2 и дающим формулу (32) расхода (см. стр. 322): Q •= тЬН '\/ ЧдИ. Так как вместе 2 с тем расход Q = v .bli = vb то из сравнения двух вы- 4 ражений для Q получается, что Я = . Для пре­ дельных учитывавшихся нами значений w=0,32—0,37, най- V'^ дем Н = (4,3—3,25) или, в частности, для значения ^.7 т = 0,35 . . . . . Н — 3,63 ^ . (У проф. Бахметева принят V- коеф. 3,4). Если к тому-же учесть, что h = К = 2А' , то можно таким путем* подойти к лежащему в основе всей нашей теории соотношению Я = 1,5/;, дающему для первого г® перепада величину \ = 0,5h = К в самом деле, напр., при значении К = 1,21, отвечающем ш = 0,35, получим 1)^ h = 2,42 , т.-е. равным как-раз от Я. Практически, под влиянием побочных потерь напора, понижение уровня внутри трубы под уровнем верховым может, пожалуй, полу­ чаться несколько большим; однако, для сознательного су­ ждения о том пока не имеется систематизированных данных. (Принимаемые проф. Бахметевым соотношения Я—1,7 h и Д, = 0,7 ft, выводимые из совершенно произвольно прини­ маемых числовых величин, не могут признаваться доста­ точно обоснованными). Мы не будем здесь входить в спе­ циальный анализ и обработку указаний опыта, так как это вывело бы нас слишком далеко за пределы наших прямых задач, и предоставим эти действия специальным прикладного характера курсам.