Основной курс гидравлики. Ч. 1

3 3 6 II,2 . ТЕОРИЯ ИСТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ 2. Возьмем теперь другой пример, для случая водо­ с л и в а з а т о п л е н н о г о , решаемый в курсах Ph. Porch- heimer'a ( „Grundriss der Hydraiilik", 1920, стр. 91) и Th. Poschl'H ( „Lehrbuch der Hydraiilik", 1924, стр. 60) бракуемым нами методом Дюбюа-Вейсбаха—ради сопоставления резуль­ татов—с одной стороны и для иллюстрации приема поль­ зования приведенными выше таблицами для затопленных во­ досливов в случае неустановления заданием высоты дей­ ствующего напора Д—с другой стороны. СП кб.м. Пр и м е р 2. Вовремя половодья речка несет Ы воды, часть которой, в количестве 26 , отводится непо­ средственно перед самой плотиной в верховой канал гидро- кб. м. электрической станции, остаток-же в ЗЬ должен изли­ ваться поверх плотины в низовой поток, имеющий в этот период глубину воды 7" — 1,9 метра. Сама плотина имеет высоту Р= 1 , 2 метра и длину порога (ширину водослива) Ij= J5 метр. Как велика при этом высота Л напора и раз­ ность Д уровней до и после плотины? Р е ш е н и е . Так как высота стенкиР < 7" — низовой глубины, то здесь мы имеем дело с водосливом затоплен­ ным. Поэтому, воспользуемся формулой (34) (см. стр. 329) типа (IM) (^ = т ] / 2 д . Ь . выписывая ее с коефи- циентом <3, подведенным под скобки в виду неизвестности Н. Учесть коеф-том т приточную скорость воды, как мы сде­ лали в предыдущем примере, здесь неудобно, так как глу­ бина воды перед плотиной определяется не только сливаю­ щейся через порог водой, но и подачею ее к гидросиловой установке; поэтому, лучше это влияние приточной энергии включить, как и указывалось выше, в активную высоту Н напора, ограничивая выбор коеф-та т формулой Базена" . . 0,003 т = 0,405 -\ . н в таких условиях примем приближенно для начала т равным не 0,42, а лишь 0,41. Подставляя, кроме того, в вы

RkJQdWJsaXNoZXIy MTY0OTYy